第３４卷第３期 海 洋 学 报 Ｖｏ１．３４．Ｎｏ．３ Ｍａｙ ２０１２ ２０１２年５月 ＡＣＴＡ ＯＣＥＡＮＯＬＯＧＩＣＡ ＳＩＮＩＣＡ 南麂岛附近海域潮汐和潮流的特征 曾定勇 ，倪晓波 ，黄大吉 （１．国家海洋局第二海洋研究所，卫星海洋环境动力学国家重点实验室，浙江杭州３１００１２；２．浙江大学海洋科学 与工程学系，浙江杭州３１００５８） 摘要：以２００８年冬季在浙江近海南麂岛附近投放的４个底锚系观测的水位和流速资料为依据，分 析了潮汐和潮流特征。水位谱分析结果显示半１３分潮最显著，全日分潮其次；近岸的浅水分潮比离 岸大。水位调和分析结果表明：潮汐类型均为正规半日潮，近岸处的平均潮差大于３ ｍ，最大可能 潮差大于６ ｒｎ，潮汐呈现出显著的低潮日不等和回归潮特征。流速谱分析结果显示半日分潮流最 强，全日分潮流其次，且比半日分潮流小得多；近岸浅水分潮流比远离岸显著。流速调和分析结果 表明：潮流类型均为正规半日潮流，靠近岸的两个站浅水分潮流较显著；最显著的半日分潮流是 Ｍｚ分潮流，其最大流速介于０．３２～０．４８ ｍ／ｓ之间，全日分潮流均很弱，最大流速小于０．０６ ｍ／ｓ。 Ｍｚ分潮流均为逆时针旋转，椭圆率越靠近海底越大；最大分潮流流速分布为中上层最大、表层略 小、底层最小；最大分潮流流速方向的垂向变化很小，底层比表层略为偏左；最大分潮流流速到达时 间随深度的加深而提前，底层比中上层约提前３０ ｍｉｎ。潮流椭圆的垂向分布显示这里的半日分潮 流以正压潮流为主；日分潮流则表现出很强的斜压性。 关键词：南麂岛；潮汐；潮流 中图分类号：Ｐ７３１．２３ 文献标志码：Ａ 文章编号：０２５３—４１９３（２０１２）０３～０００１ １０ １ 引言 些文章。陈倩等 ］以浙江近海多年的水文调查和 各种相关资料为依据，分析了浙江近海的潮汐和潮 浙江近海区域的潮汐和潮流特征，一直受人们 流特征；章渭林 讨论了浙江和福建近海区的潮波 的关注，不少学者对此作了大量的工作。林炳尧 类型；Ｆａｎｇ＿ｇ 给出了中国近海的潮汐和潮流表。以 等＿１ 通过调和分析和潮汐特征值统计两种方法研究 往的潮汐分析一般用的是附近岛屿或岸边的验潮站 了杭州湾的潮汐特征；陈耕心等 对乐清湾的潮汐 的资料，很少采用海域中的水位资料来研究潮汐特 特征作了研究；曹欣中等口 使用同步调查资料对象 征，潮流分析也多基于垂向分层较少（３～６层）且观 山港水文特征作了分析；顾圣华 通过对连续同步 测时间较短（几天）的观测资料；因此，利用海域中观 潮流观测资料的调和分析和统计计算，讨论了杭州 测的水位资料、垂向分辨率高且观测时间长的海流 湾芦潮港水域的潮流特征；陈德春等 依据椒江口 资料来分析潮汐和潮流特征，对于更好地了解研究 近十几年的水文观测资料，对台州湾一椒江口水文 海域的潮汐和潮流特征是有意义的。 特征作了分析。但有关南麂岛附近海域水文状况的 国家海洋局第二海洋研究所于２００８年１２月一 研究成果不多，主要包含在各种涉及浙江近海的一 ２００９年３月在南麂岛附近，获取到了连续７Ｏ多天 收稿日期：２０１０—０７；修订日期：２０１１－０３ ２１。 基金项目：国家重点基础研究发展计划（２００６ＣＢ４００６０３；２０１１ＣＢ４０９８０３）；浙江省自然科学基金（Ｒ５０４０４０）；国家海洋局青年海洋科学基金 （２０１０２３３）；９０８专项（９０８ ０１一ＢＣ０６；９０８—０１一ＢＣ０７）。 作者简介：曾定勇（１９８６一），男，四川省简阳市人，硕士研究生，从事海洋动力过程研究。Ｅ—ｍａｉｌ：ｚｅｎｇｄｙ０１７＠１６３．ｃｏｒｎ ＊通信作者：黄大吉，研究员，从事海洋动力过程和海洋生态系统动力学研究。Ｅ—ｍａｉｌ：￣ｈｕａｎｇ＠ｓｉｏ．ｏｒｇ．ｅｎ ３期 曾定勇等：南麂岛附近海域潮汐和潮流的特征 主要半日分潮（Ｍ。，Ｓ。，Ｎｚ）和主要日分潮（Ｋ ，Ｏ ） 日分潮振幅的差别较小；对所有分潮来说，两站的迟 的振幅都比远离岸的Ｔ３站大；两站半日分潮振幅 角基本相同。 的差别较大，Ｔ２站的振幅比Ｔ３站大２０ ９／６左右；全 吕 、 遵 荽 ｇ ＼ 坦 苗 图２ Ｔ２，Ｔ３站的水位变化曲线 Ｅ：月赤纬等于零度，Ｓ：月球南赤纬最大 表２主要分潮振幅和迟角 站位 分潮 Ｍ２ Ｓ２ Ｎ２ Ｋ１ Ｏ１ Ｌ２ ＭＵ２ Ｑ１ Ｔ２ 振幅／ｍ 迟角／（。） Ｔ３ 振幅／ｍ 迟角／（。） ３．１潮汐的类型 差和最大可能潮差分别用公式２．０２Ｈ ＋０．５８ 潮汐的类型通常是以主要分潮振幅的比值Ｆ一 Ｈ；。／ＨＭ。＋０．０８（ＨＫ ＋Ｈｏ ） ／ＨＭ。和２× （Ｈ ０．＋ＨＫＪ）／Ｈ ，和Ｇ—Ｈ ／Ｈ 的大小来判断 （１．２９Ｈｓ。＋１．２３ＨＭ，＋Ｈｏ ＋ＨＫ ）Ｅ１２］来计算。Ｔ２， 的【１ 。Ｆ≤０．５为正规半日潮，０．５＜Ｆ≤２．０为非 Ｔ３站的平均潮差分别为３．３８和２．９１ ｍ，最大可能 正规半日潮混合潮，２．０＜Ｆ≤４．０为非正规日潮混 潮差分别为６．６２和５．７７ ＩＩ１。 合潮，Ｆ＞４．０为正规日潮；Ｇ＞０．０４视为浅水分潮 ３．３潮汐的日潮不等 显著。Ｔ２，Ｔ３的Ｆ值分别为０．４３和０．４２都小于 潮汐的日潮不等现象，包括潮高日不等和涨、落 ０．５，Ｇ值分别为０．０２和０．０１也都小于０．０４，这两 潮历时日不等。潮高日不等现象与月赤纬变化相 个站所在海区潮汐的类型属于正规半日潮。对水位 关，当Ｈ ／Ｈ 的值大于０．４０时，则潮高日不等现 资料作谱分析，结果见图３，也可以容易地看出两站 象明显＿１引。根据半日分潮与全日分潮迟角差值ｇ 最显著的是半日分潮，其次是全日分潮，近岸Ｔ２站 （ｇ ＋ｇ。 ）的大小来判断潮高日不等现象的类 的浅水分潮比离岸Ｔ３站显著。 型，当此差值为０。（或３６０。）、１８０。、２７０。左右时则分 ３．２ 潮差 别表示该处潮位呈现出高潮日不等、低潮日不等、高 观测期间潮差为１～５ ｍ，近岸Ｔ２站较离岸Ｔ３ 潮和低潮均日不等的现象。Ｔ２，Ｔ３站的Ｈｓ ／Ｈ 站大。由于只有短期的水位资料，本文依据潮汐调 值均为０．４１，迟角差值分别为１６１。和１６６。接近于 和常数近似计算平均潮差和最大可能潮差。平均潮 １８０。，故这两站潮汐均呈现出低潮Ｅｔ不等现象。从 ３期 曾定勇等：南麂岛附近海域潮汐和潮流的特征 流速为０．３２～０．４８ ｍ／ｓ；最显著的全日分潮流是 不正规半日潮流，２．０＜Ｆ≤４．０为不正规全日潮流， Ｋ 分潮流，最大流速小于０．０６ ｍ／ｓ，比半日潮流弱 Ｆ＞４．０为正规全日潮流。另外Ｇ一（ｗ ．＋ｗ Ｍ ｓ＿）／ 得多。本文以Ｍ 和Ｋ 分潮流为代表来讨论该海域 ｗ 的大小可以衡量浅水分潮的影响，当Ｇ＞０．０４ 潮流的分布规律。 时认为浅水分潮比较显著。Ｔ１一Ｔ４各站的Ｆ，Ｇ值 ４．１潮流的类型 垂向分布见图５。４个站的Ｆ值介于０．１５～０．２２ 潮流的类型通常是用全日、半日分潮流振幅的 之问，潮流类型为正规半日潮流。其中Ｔ１，Ｔ２两站 相对比率Ｆ一（Ｗ。 ４－Ｗ ）／Ｗ 值作为判别指 的Ｇ值均大于０．０４，Ｔ１站上层的Ｇ值甚至超过 标ｌｌ¨。Ｆ≤０．５为正规半日潮流，０．５＜Ｆ≤２．０为 ０．１，浅水分潮流比较显著。 吕 富 ＼ ＼ 惶 惺 篷 蠼 悃重 橱整 值 Ｇ值 图５各站分潮流性质判据Ｆ，Ｇ值 方国洪＿１ ］的研究认为Ｆ值随深度的变化主要 如图６所示，左图为各站的Ｍ。分潮流最大流速 决定于地理纬度，一般在中、低纬度处随着接近海底 的垂直分布，最靠近岸的Ｔ１站Ｍ 分潮流最强，其 Ｆ值变小，在高纬度则相反。但潮流的旋转率对Ｆ 次是离岸最远的Ｔ４站，中间的Ｔ２，Ｔ３站相对较 值随深度的变化也有重要影响，右旋的全日分潮流 小。各站Ｍ。分潮流的最大流速的最大值都出现在 和左旋的半日分潮流有利于比值Ｆ的减小。所以 中上层，表层略小，底层最小；表层流速比其下层流 对不同旋转方向的分潮流，其Ｆ值的临界地理纬度 速略小，可能是由于空气对海面的摩擦作用造成的； 是不一样的。Ｔ２，Ｔ３和Ｔ４站的Ｆ值均随着靠近海 除开表层的流速，对比４个站靠近底部的１０～２Ｏ ｒｎ 底而减小，与上述结论是相符的。Ｔ１站的情况则较 以下部分的流速变化基本呈对数变化，越靠近海底 特殊，其Ｆ值随着靠近海底而增大，可能是该站特 流速越小，其原因可能是海底的摩擦作用造成的。 殊的地形所致，李身铎［１ 在长江口横沙南也观测到 上述垂向分布特征与Ｆａｎｇ和Ｉｃｈｉｙｅ¨１ 对潮流垂直 类似的现象。 分布的数值计算的结果相符，他们认为潮流主分量 ４．２潮流的垂向分布 的振幅在整个水柱中几乎是对数分布的，水深较深 潮流的垂向分布主要指分潮流的最大流速、椭 时，则仅在近底层显示出这一性质。右图为Ｋ 分潮 圆率、最大流速方向和转流时刻等的垂向变化。图 流的最大流速的垂向分布，大小要比Ｍ 分潮流小 ６～９分别为各站Ｍ。，Ｋ 两个主要分潮流的最大流 一个数量级，垂向变化特征和Ｍ 分潮流类似，各站 速、椭圆率、最大流速方向和迟角（对应转流时刻）的 之间的大小差别不大。 垂向分布。 如图７所示，Ｍ。分潮流的椭圆率在Ｔ１，Ｔ２和 海洋学报３４卷 Ｋ 星 ＼ 暑 ＼ 煺 蠼 橱芷 惶 蠼 枉匣 图６各站Ｍｚ，Ｋ 分潮流的最大流速 Ｔ３站的垂向分布很相似，值介于０．２５～０．４之间； 之间差异也很明显。在Ｔ２，Ｔ３和Ｔ４站离海底 在Ｔ４站的Ｍ 分潮流的椭圆率则要小得多，除近底 层外都小于０．２。在Ｔ１，Ｔ２站从海底到离底１５ ｍ 高度左右，Ｔ３，Ｔ４站从海底到离底２０ ｒｎ高度左右， 椭圆率随深度的增加而增大（越靠近海底，椭圆率越 大），而且ＴＩ和Ｔ２站的变化率明显大于Ｔ３和Ｔ４ ４０ ｍ高度以下的分布是很相似的，随深度的增加而 增大，但在近底层的１０ ｍ内则变化不大；在Ｔ２和 Ｔ３站的表层椭圆率接近于０，在Ｔ４站则在离底约 ３３ ＩＴＩ处转向为负。在Ｔ１站则表现出完全不一样的 变化特征，随水深的增加而减小，在海底处接近于 站；这一高度以上的水层内椭圆率随深底变化不明 显。Ｋ 分潮流的椭圆率的垂向分布比较复杂，各站 ０，表现为Ｋ 分潮流的潮流椭圆越靠近海底越扁，且 由逆时针的旋转潮流变为往复流。 Ｋ ｇ ＼ ＼ｇ 姬 蠼 榴匿 越 嬗 蜓 褪 椭圆率 椭圆率 图７各站Ｍ ，Ｋ 分潮流的椭圆率 ３期 曾定勇等：南麂岛附近海域潮汐和潮流的特征 Ｍ ２ Ｋ ｇ 昌 ＼ ＼ 枢 ．暄Ｉ 蠼 蜓 悃呈 徭匣 图８各站Ｍｚ，Ｋ 分潮流的最大流速方向 Ｋ ｇ 昌 ＼ 、 幄 幄 蠼 世 韫 榴匿 位相迟角／（。） 位相迟角／（。） 图９各站Ｍｚ，Ｋ，分潮流的迟角 从上面的结果可以看出，全日分潮流的椭圆率 三站的近底层变化不大说明引起椭圆率变化的原因 随水深的变化是比较复杂的，随水深增加而增大的 不仅仅是海底的摩擦作用。 规律没有半日分潮流那么显著。李身铎口朝在长江 如图８所示，Ｍ。分潮流的最大流速方向的垂向 口的观测也得到类似的结果，他的观测中有９５ 的 分布在各站都很相似，整体垂向变化不大；变化主要 站位观测到Ｍｚ分潮流的椭圆率随水深的增加而增 在离底１Ｏ～３０ ｍ的水层，随着靠近海底半日分潮 大，而只有７４ 的站位观测到Ｋ 分潮流具有同样 流最大流速的方向度变小，即最大流速方向随深度 的规律。他在理论分析中认为椭圆率随水深的增加 的增加向左偏；在１０ ｍ以下最大流速方向随着靠 而增大是由于海底摩擦的增加引起的，Ｋ 分潮流的 近海底有略微的增大。Ｋ 分潮流的最大流速方向 椭圆率在Ｔ１站随水深的增加而减小，以及在其他 的垂向变化则显得更加复杂。在Ｔ２站的变化最显 ３期 曾定勇等：南麂岛附近海域潮汐和潮流的特征 ９ 流占绝对支配地位，最显著的半日分潮流是Ｍ２分潮 ｍｉｎ，而且这些变化多集中在近底层。Ｋ 分潮流也 流，最大值介于０．３２～０．４８ ｍ／ｓ之间，最显著的全日 以逆时针旋转为主，在Ｔ４站上层为顺时针旋转；椭 分潮流是Ｋ 分潮流，最大值小于０．０６ ｍ／ｓ。 圆率随着靠近海底增加，但在Ｔ１站则相反；最大流 Ｍ。分潮流均为逆时针旋转，椭圆率越靠近海底 速方向和最大流速到达时间垂向变化较大，各站之 越大；最大流速分布为中上层最大、表层略小、底层 间差别也较大。 最小；最大流速方向的垂向变化很小，底层比表层略 半日分潮流以正压潮流为主；日分潮流则表现 为偏左；最大流速到达时间底层比表层约提前３０ 出很强的斜压性。 参考文献： Ｅ１３林炳尧，曹颖．杭州湾潮汐特征分析［Ｊ］．河口与海岸工程，２０００（２）：１６—２５． Ｅｚｌ陈耕心，李伯根，许卫忆．乐清湾潮汐特征及对潮滩沉积作用的影响［Ｊ］．东海海洋，１９９２，１０（１）；１—９． ［３］曹欣中，唐龙妹，张月秀．象山港水文特征及纳污能力的分析［Ｊ］．东海海洋，１９９５，１３（１）：１Ｏ一１９． ［４］顾圣华．杭州湾芦潮港水域潮流特征分析口］．上海水利，２０００（１）：３７—４０． ［５］陈德春，何蘅．浅析台州湾一椒江河口水文特征［Ｊ］．水文，１９９８（５）：５２—５４． ［６］陈倩，黄大吉，章本照，等．浙江近海潮汐的特征［Ｊ］．东海海洋，２００３，２１（２）：１—１２． ［７］陈倩，黄大吉，章本照，等．浙江近海潮流和余流的特征［Ｊ］．东海海洋，２００３，２１（４）；１—１４． ［８］章渭林．浙闽近海潮波传播类型分析口］．海洋通报，１９９３，１２（１）：１９—２４． ［９］ＦＡＮＧ Ｇｕｏｈｏｎｇ．Ｔｉｄｅ ａｎｄ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ ｃｈａｒｔｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｍａｒｇｉｎａｌ ｓｅａｓ ａｄｊａｃｅｎｔ ｔｏ Ｃｈｉｎａ［Ｊ］．Ｃ Ｊ ｏｆ Ｏｃｅａｎｏｌｏｇｙ ａｎｄ Ｌｉｍｎｏｌｏｇｙ，１９８６，４（１） １～１６． ［１Ｏ］ＰＡＷＬＯＷＩＣＺ Ｒ，ＢＥＡＲＤＳＬＥＹ Ｂ，ＬＥＮＴＺ Ｓ．Ｃｌａｓｓｉｃａｌ ｔｉｄａｌ ｈａｒｍｏｎｉｃ ａｎａｌｙｓｉｓ ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ ｅｒｒｏｒ ｅｓｔｉｍａｔｅｓ ｉｎ ＭＡＴＬＡＢ ｕｓｉｎｇ Ｔ＿ＴＩＤＥ［Ｊ］ Ｃｏｍｐｕｔｅｒｓ ａｎｄ Ｇｅｏｓｃｉｅｎｃｅｓ，２００２，２８：９２９——９３７． ［１１］陈宗镛．潮汐学［Ｍ］．北京：科学出版社，１９８０：３０１． ［１２］黄祖珂，黄磊．潮汐原理与计算［Ｍ］．青岛：中国海洋大学出版社，２００５：２３５． ［ｉ３］ 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ｔｉｄｅｓ ａｒｅ ｔｈｅ ｍｏｓｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｓ，ｆｏｌｌｏｗｅｄ ｂｙ ｄｉｕｒｎａ１ ｔｉｄｅｓ，ｓｈａｌｌｏｗ ｗａｔｅｒ ｔｉｄｅｓ ａｔ ｉｎｓｈｏｒｅ ａｒｅａ ａｒｅ ｓｉｇ— ｎｉｆｉｃａｎｔ ｔｈａｎ ｔｈａｔ ｉｎ ｏｆｆｓｈｏｒｅ．Ｈａｒｍｏｎｉｃ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｔｈｅ ｗａｔｅｒ ｌｅｖｅｌ ｓｈｏｗｓ ｔｈａｔ ｔｈｅ ｔｉｄｅ ｉｓ ｒｅｇｕ１ａｒ ｓｅｍｉ—ｄｉｕｒ— ｎａ１ ｔｉｄｅ，ｔｈｅ ａｖｅｒａｇｅ ｔｉｄａｌ ｒａｎｇｅ ｉｓ ｏｖｅｒ ３ ｍ ａｎｄ ｔｈｅ ｐｏｔｅｎｔｉａｌ ｍａｘｉｍｕｍ ｔｉｄａｌ ｒａｎｇｅ ｉｓ ｇｒｅａｔｅｒ ｔｈａｎ ６ ｍ ａｔ ｉｎ— ｌＯ 海洋学报３４卷 ｙｓ ｓ ｏｆｔｈｅ ｃｕｒｒｅｎｔ ｓｈｏｗｓ ｔｈａｔ ｔｈｅ ｓｅｍｉ—ｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ，，．ｈ ＿ａ ・Ｔｈｅ ｄ。ｈ ｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｌｏｗ ｒｉｄｅ ｄａｉｌｙ ｉｎｅｑｕａｌｉｔｙ ａｎｄ ｔｒｏｐｉｃａｌ ｔｉｄｅ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓＳｐｅｃｔｒａｌ ａｎａ１一 ．ｓ ａｒｅ ｔｈｅ ｍｏｓｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｃｏｎｓｔｉｔｕｅｎｔｓ，ｆｏｌ－ ？ｗｅｄｂｙ ｄｉｕｒｎａｈ ｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔｓ ｗｈｉｃｈ ａｒｅ ｍｕｃｈ ｗｅａｋｅｒ ｔｈａｎ ｔｈｅ ｆｏｒｍｅｒ，ｓｈａｌｌｏｗ ｗａｔｅｒ ｔｉｄａ１ ｃｕｒｒｅｎｔ ａｔ ｉｎ一 ｔ１？：ｄａ 啪ｃｈ ｍ。 ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｔｈａｎ ｔｈａｔ ｉｎ ｏｆｆｓｈｏｒｅ．Ｈａｒｍｏｎｉｃ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｔｈｅ ｃｕｒｒｅｎｔ ｓｈｏｗｓ ｔｈａｔ ｔｈｅ ｃｕ ｒｅ…。ｒｅｇ ｕｌａｒ ｅｍ－＿ｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ，ｔｈｅ ｍｏｓｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｓｅｍｉ—ｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａ１ ｃｕｒｒｅｎｔ ｃｏｎ ｓｔｉｔｕ— ｅｎｔ ｓ ＂ｗｎｈ ｎ ｍａ Ｘｉｍｕｍ ｓｐｅｅｄ ｏｆ ｏ・３２一ｏ．４８ ｍ／ｓ，ｔｈｅ ｍｏｓｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ ｃｏｎｓｔｉｔｕ— ｅｎｔ． Ｋ ，ｗ ｔｈ ｔｓ ｍａｘｉｍｕｍ ｓｐｅｅｄ ｌｅｓｓ ｔｈａｎ Ｏ・０６ ｍ／ｓ．Ｔｈｅ Ｍ２ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ ｒｏｔａｔｅｓ ｃｏｕｎｔｅｒ—ｃｌｏｃｋｗｉｓｅ—． ｗｉｔｈ ｎｃｒｅａｓｍｇ ｏｆ ｔｓ ｅｌｌｉｐｔｉｃｉｔｙ ａｓ ａｐｐｒｏａｃｈｉｎｇ ｔｏ ｔｈｅ ｓｅａ ｆｌｏｏｒ．Ｔｈｅ ｍａｘｉｍｕｍ ｓｐｅｅｄ ｏｆ Ｍ２ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ ｏｃ ｃｕｒｓ ａｔ Ｈｕｄｄｉｅ ａｎｄ ｕｐｐｅｒ Ｉａｙｅｒｓ，ｄｅｃｒｅａｓｅｓ ｔｏｗａｒｄｓ ｔｈｅ ｓｕｒｆａｃｅ ａｎｄ ｔｈｅ ｓｅａ ｆｌｏｏｒ．Ｔｈｅ ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ｍａｘｊ一 ｔｌｄａｈ ｍ Ｍ２ ｄＯ ｎＯｔｖａｒｙ ｓｉｇｎｉｆｉｅａｎｔ ｗｉｔｈ ｄｅｐｔｈ，ｅｘｃｅｐｔ ｔｈａｔ ｔｈｅ ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ ｄｅｖｉａｔｅｓ ｓｌｉｇｈｔ１ｙ ｔｏ ｎｅａ ． ｅａ ｆ１０ｏ Ｔｈｅ ｔｉｍｉｎｇ ０ｆ ｔｈｅ ｍａｘｉｍｕｍ ｃｕｒｒｅｎｔ ａｄｖａｎｃｅｓ ｗｈｅｎ ａｐｐｒ０ａｃｈｉｎｇ ｔ。ｔｈｅ ｓｅａ ｅｒｔｙ ｗｉｔｈ ａ ｓｔｒｏｎｇ ｖｅｒｔｉｃａｌ ｖａｒｉａｔｉｏｎｏｏ ｏｕ ｏ ｍｉｎｕ ｓａｈｅａｄ ａｔ ｔｈｅ ｂｏｔｔｏｍ ｌａｙｅｒ ｔｈａｎ ｔｈｅ ａｂｏｖｅ ｌａｙｅｒ．Ｔｈｅ ｓｅｍｉｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａ１ ｃｕｒｒｅｎｔ ｂａｒＯｔ：ｏｐ ｃ ｄｏｍ ｎａｔｅ ｗｉｔｈ Ｖｅｒｔｉｃａｌ ｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ，ｗｈｉｌｅ ｔｈｅ ｄｉｕｒｎａｌ ｔｉｄａｌ ｃｕｒｒｅｎｔ ｓｈｏｗｓ ａ ｂａｒｏｃ１ｉｎｉｃ ｐｒｏＤ— ． Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：Ｎａｎｊ ｉ Ｉｓｌａｎｄ；ｔｉｄｅ；ｔｉｄａ １ ｃｕｒｒｅｎｔ